因为电容器的电极之间是绝缘的@@，所以理论上电阻值是无穷大的@@。
然而@@，实际的电容器存在有限的电阻值@@，因为在绝缘电极之间有少量电流@@流动@@。
该电阻值称为@@“绝缘电阻@@”，单位用@@电阻@@［MΩ］或@@CR积@@［Ω･F］、［MΩ･μF］表示@@。
绝缘电阻@@行为@@
当直流电压直接施加在电容器后@@，突入电流@@@@（也称充电电流@@@@@@）的流量如下图@@1所示@@。随着电容器逐渐被充电@@，电流@@呈指数降低@@。
电流@@I(t)随时@@间的增加而分为三类@@（如方程@@@@（1）所示@@），即充电电流@@@@@@Ic(t)、吸收电流@@@@Ia(t)和漏电电流@@@@Ir。
I(t) = Ic(t) + Ia(t) + Ir ……方程@@（1）
充电电流@@@@表明电流@@通过一个理想的电容器@@。与@@充电电流@@@@相比@@，吸收电流@@@@有一个延迟过程@@，并且在低频范围内伴随有介电损耗@@、造成高介电常数电容器@@（铁电性电容器@@）极性相反并在陶瓷与@@金属电极界面上发生肖特基障垒@@。
漏电电流@@是在吸收电流@@@@的影响降低后@@，在一定阶段出现的常数电流@@@@。
因此@@，下述电流@@值随施加在电容器上的时@@间电压量而变化@@。这意味着@@，只有在指定电压用@@途下的定时@@测量才能确定电容器的绝缘电阻@@值@@@@。
独石陶瓷电容器@@的绝缘电阻@@表示@@当在电容器端子之间施加直流电压@@（无纹波@@）时@@，在设定时@@间@@（比如@@60秒@@）之后施加电压和漏电流@@之间的比率@@。
此外@@，充电电流@@@@、吸收电流@@@@、漏电电流@@无法明确区分@@。
绝缘电阻@@值@@的规定及单位@@
如上所述@@，绝缘电阻@@的单位表示@@为电阻@@［MΩ］或@@CR乘积@@@@［MΩ･F］。
CR乘积@@@@［MΩ･F］是标称电容和绝缘电阻@@的乘积@@@@@@。
根据产品编号@@，单位不同@@，请在各产品编号的详细规格表上确认@@。
CR产品绝缘电阻@@@@［MΩ］的计算方法@@［MΩ･F］
例如@@：CR产品为@@500Ω･F或@@更高@@，电容为@@1μF时@@
-> 500ΩF/1μF＝500MΩ以上@@
电容值越高@@，其绝缘电阻@@值@@越低@@。
其原因解释如下@@：考虑到独石陶瓷电容器@@可以看作是一个导体@@，根据施加在其上的电压和电流@@@@，利用@@欧姆定律可以计算出绝缘电阻@@@@。
绝缘电阻@@值@@R可以用@@方程@@@@（2）表示@@，导体的长度为@@L，导体的横截面面积@@为@@S，电阻率为@@ρ。
R = ρ･L/S ……方程@@（2）
同样@@，电容量@@C可以用@@方程@@@@（3）表示@@，独石陶瓷电容器@@两个电极之间的距离@@（电介质厚度@@）用@@L表示@@，内部电极的面积@@用@@@@S表示@@，介电常数为@@ε。
C ∝ ε･S/L ……方程@@（3）
方程@@（4）由方程@@@@（2）和方程@@@@（3）得出@@，由方程@@@@（4）可知@@R与@@C成反比@@。
R ∝ ρ･ε/C ……方程@@（4）
绝缘电阻@@越大表明直流电压下的漏电电流@@越小@@。一般情况下@@，绝缘电阻@@值@@越大@@，电路的准确性越高@@。
本文转载自@@：村田中国@@